電子メールアドレス：go_chiba(a)eng.hokudai.ac.jp
居室（N-317）への経路
炉物理基礎
一般プログラム演習
炉物理プログラム演習
CBZ（マニュアル以外）
CBZ（マニュアル）
- CBZ/PincellCalculatorの使用マニュアル
- CBZ/Burnerの使用マニュアル（英語版）
- 高速炉核設計ツールCBZ/FRBurnerの使用マニュアル
- CBZ/BurnupChainGeneratorの使用マニュアル
- CBZ/GroupDataの使用マニュアル
- CBZ/BurnupChainとNuclideChainDataの使用マニュアル（2017/4/27）
- CBZにおける核データの共分散データの取り扱い（2016/12/14）
- CBZ/IndependentYieldCovarianceにおける相関を考慮した独立核分裂収率の共分散行列の計算方法（2018/6/13改訂）
- CBZ/SensitivityDataの使用マニュアル（2018/5/21改訂）
CBZLIB
福島原発事故関連
中性子輸送方程式・拡散方程式
離散座標法、球面調和関数法
反復計算における加速法
中性子の減速
共鳴処理、共鳴自己遮蔽効果
断面積の縮約、均質化
原子炉動特性
原子炉特別実験
原子炉特別実験（未臨界指数実験）
燃焼
木綿豆腐コード（MOMENTOF code）
核データ
不確かさ解析
評価済み核データファイル積分検証
ガンマ線の輸送・発熱計算
その他
- λモードとαモード
- 未臨界系におけるα基本モード
- 高速炉と軽水炉の被覆管の違いと核特性への影響
- 反応度の空間分布と摂動論
- 軽水炉ピンセル無限増倍率のO-16弾性散乱断面積に対する感度
- 重水炉はなぜ天然ウランでも臨界にできるのか
- 特異値分解による時系列データの主成分分析
- 局所的に中性子源が置かれた未臨界体系の中性子束空間分布
- 軽水炉でのプルトニウム有効利用のための高減速MOX炉心の核特性
- 弱結合炉心の計算をいろいろやってみた
- TRIGA炉の大きな負の反応度温度係数
- プルトニウム金属球に対する水反射体の反応度効果
- ガス炉の燃料温度の反応度フィードバックはなぜ大きいのか（2016年11月12日）
- 高速炉燃料にMAを添加するとなぜドップラー反応度が低下するのか（2023年2月15日）
炉物理アニメーション
- LWR燃料の燃焼に伴う重核種数密度変化（標題の数値の単位はGWd/t）（UO2：MOX）
- LWR燃料の燃焼・冷却に伴う重核種放射能変化（ステップ20まで燃焼、冷却期間は対数）（UO2：MOX）
- LWR燃料の燃焼・冷却に伴う重核種発熱量変化（ステップ20まで燃焼、冷却期間は対数）（UO2：MOX）
- LWR燃料の燃焼に伴う燃料領域の中性子束エネルギースペクトルの変化（表上の数値は燃焼度[GWD/t]）（UO2：MOX）
- LWR燃料の燃焼に伴う燃料領域の随伴中性子束エネルギースペクトルの変化（表上の数値は燃焼度[GWD/t]）（UO2）
- LWR燃料の燃焼に伴う燃料領域の中性子束エネルギースペクトルの変化[燃料棒内分割版・宮沢君作]（[fuel0]が最外側で[fuel7]が最内側）（通常燃料：Gdあり燃料(wide)：Gdあり燃料（narrow)）
- U-235瞬時照射後の核分裂生成物の数密度の時間変化（時間は対数）
- U-235瞬時照射後の核分裂生成物の崩壊熱の時間変化（日単位：年単位）
- 臨界高速中性子系に10MeVの中性子を打ち込んだときの中性子束時間変化（1ns単位：100ns単位）
- 臨界熱中性子系に10MeVの中性子を打ち込んだときの中性子束時間変化（1ns単位：10ns単位：100ns単位：1ms単位）
- 臨界熱中性子系に10MeVの中性子を打ち込んだときの放出遅発中性子スペクトル（ENDF/B-VII.1の崩壊データ使用）
- 平板裸熱中性子炉の炉中心から外部境界までの角度中性子束（高速中性子：熱中性子）
- 平板水反射体付き熱中性子炉の炉中心から外部境界までの角度中性子束（メッシュ45が炉心と反射体境界）（高速中性子：熱中性子）
- U-238の6.67eV共鳴付近に定常な散乱源が与えられたときの中性子束エネルギースペクトルの時間変動（背景断面積：1バーン）
- U-238の6.67eV共鳴付近に定常な散乱源が与えられたときの中性子束エネルギースペクトルの時間変動（背景断面積：10バーン）
- U-238の6.67eV共鳴付近に定常な散乱源が与えられたときの中性子束エネルギースペクトルの時間変動（背景断面積：100バーン）
BWR出力安定性アニメーション（Ringhals1号炉第14サイクルLPRMデータ）
